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SUMMARY This thesis aims at bringing arguments for and testing on the field a method for the socioeconomic analysis of changes in biodiversity, through the use of a deliberation support tool. The problem of changes in biodiversity is characterised by scientific uncertainty, urgency of the decisions to take, high stakes for the stakeholders concerned and diverse values involved, which often lead to controversies.
This article appeared in a journal published by Elsevier. The attached copy is furnished to the author for internal non-commercial research and education use, including for instruction at the authors institution and sharing with colleagues. Other uses, including reproduction and distribution, or selling or licensing copies, or posting to personal, institutional or third party websites are prohibited. In most cases authors are permitted to post their version of the article (e.g. in Word or Tex form) to their personal website or institutional repository. Authors requiring further information regarding Elsevier's archiving and manuscript policies are encouraged to visit: http://www.elsevier.com/authorsrights
convection , 2019
P.-Y. Lagrée, cours ENSTA, Convection Forcée III. Convection Forcée Résumé Dans ce chapitre, nous allons voir comment un courant de fluide s'´ ecoulant sur une paroi chaude va refroidir celle ci. C'est la convection forcée (Forced convection, convezione forzata en italien, convecção forçada en portugais). D'abord nous simplifions leséquationsleséquations en nous plaçant dans le cadre incompressible, cela permet de découpler leséquationsleséquations thermiques et dynamiques. Nous introduirons les nombres sans dimension de la thermique (Péclet, Eckert, Prandtl et Nusselt) et nous examinerons leur influence par analyse phénoménologique. Le cas des tubes probì eme de Graetz, probì eme de Lévêque en PC) et le cas de la plaque plane sans gradient de pression probì eme de Blasius) serontétudiésserontétudiés, ce sont les archétypes de tous lesprobì emes thermiques internes (Graetz) et externes (Blasius). A l'issue de chaque analyse (convection interne ou externe), on trouve le flux d'´ energiè a la paroi si la température est imposée ou la température si le flux est imposé, puis on construit le nombre de Nusselt et le coefficient d'´ echange. 3.1.Probì eme général de thermique (fluide incompressible) 3.1.1. Leprobì eme complet simplifié : Leprobì eme général pour un fluide compressible a ´ eté posé au chapitre premier. Toutes leséquationsétaientà leséquationsleséquationsétaientleséquationsétaientà résoudre simultanément. Le chapitre second nous a fait comprendre l'importance de l'estimation des transferts aux bords du domaine. La suite du cours est principalement consacrée (sauf mention contraire) ` a la résolution deséquationsdeséquations de la thermique pour unécoulementunécoulement de fluide incompressible newtonien. Cela nous permet de simplifier drastiquement leséquationsleséquations. On introduit l'hypothèse d'incompressibilité qui est une hypothèse dynamique : · u = 0, la conservation de la masse nous dit alors que la densité est constante le long d'une ligne de courant. dρ dt = 0 Cette simplification est valide dans le cas des liquides, dans le cas des gaz en revanche, elle est plus restrictive : il est en effet très intuitif que si on chauffe un gazàgazà pression constante sa densité décroˆdécroˆıt. L'effet du chauffage sur la variation de densité et le mouvementéventuelmouvementéventuel associé sera examiné dans un chapitre ultérieur (convection naturelle). La viscosité est prise constante par rapportàrapportà la température, on peut donc faire apparaˆıtreapparaˆıtre le Laplacien de la vitesse dans la divergence du tenseur des contraintes : ρ du dt = −−p + · τ + f. comme τ = λ · uI + 2µD, le tenseur des contraintes visqueuses τ ij se réduitréduità 2µD ij ; la divergence τ ij,j (convention d'Einstein) devient simplement µu i,jj. On reconnaˆıtreconnaˆıt la viscosité multipliée par le Laplacien de la vitesse : ρ du dt = −−p + µ 2 u + f. On rappelle que la variation d'´ energie interne ne tient compte que la puissance des efforts intérieurs (σ : D) plus leséchangesleséchanges de chaleur (−− · q + r) : ρ de dt = −p · u + τ : D − · q + r.-3.1
Le présent mémoire vise à contribuer à la compréhension de la question d'influence translinguistique en général, et plus précisément dans l'acquisition de L3 français par les apprenants russophones. ont montré que les langues sources, L1 et L2, prennent des rôles différents dans la production orale de L3 par des locuteurs plurilingues, soit fournisseur soit instrumental. Nos 16 informateurs biélorusses sont tous en train d'acquérir le français à l'université, mais ils ont des compétences différentes et leurs langues sources sont aussi différentes. Les informateurs ont eu pour tâche de raconter les événements d'un film muet à l'oral. Nous avons ensuite enregistré et puis transcrit leur production orale. Après avoir répondu aux questions sur la distribution des occurrences d'alternance codique chez les informateurs, nous avons utilisé le modèle de Williams & Hammarberg afin d'expliquer le résultat et répondre à nos questions sur les rôles des langues incluses dans l'étude. Nous confirmons que le modèle de Williams & Hammarberg est applicable dans notre cas spécifique, avec le russe comme L1. De plus nous avons besoin d'un facteur psychosocial pour mieux pouvoir expliquer les résultats comme les nôtres.
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